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为了定量测定感应电流的大小，将偶极子分置于多个分段分段内，同时将小反射器置于矩形分区内。假定分段或者分区内的感应电流为常量，等于该区中心值。为测定辐射场内的电流分布，再次将偶极子分置于许多分区内，同时将两个反射器分置于矩形分区内。假定每个分区上的感应电流为常量，等于该区中心值。 图3为辐射场计算的几何尺寸。天线系统大反射器接受到的电磁辐射场由下式给出：
小反射器接受到的电磁辐射场由下式给出： 偶极子接受到的外源电磁直接辐射场由下式计算： 整个天线系统(大反射器、小反射器及偶极子)接受到的全部电磁辐射场为式2、3及4描述的电磁场的叠加，如下式所示： 式5描述的全部电磁场在垂直面中偏转并穿过检测电路的二极管。检测电路将交流电转化为直流电流。直流电流由下式给出： I=K1K2E (6) 其中，E = |Er (r, θ, φ)|，K1 =辐射场常数，K2=检测电路常数。 直流电从电路正极流向负极，其间通过大反射器后部的线圈。线圈由细导线缠绕塑料框架组成，两个移动磁铁轮穿过线圈框架。磁铁轮一端连接指针，另一端连接无摩擦轴承。 因线圈内的直流电，磁铁轮轴向上产生一个扭矩。该扭矩与直流电(i)，磁力(φ)，线圈缠绕数(n)，及线圈大小(A)成比例： T∝(i,φ, n, A) (7) 式7中n，φ与A为常数，即式7可改写为： T=ki (8) 刻度盘指针偏转与扭矩成比例，大小可由式8计算。检测器刻度盘可通过mW/cm2调零，mW/cm2也与扭矩成比例。 mW/cm2∝T (9) 图4为放射检测器塑料面板前面观。上部透明的塑料面板之后为偏转指针与已校准的刻度盘。下部非透明的面板之后为缠绕了线圈的塑料框架。磁铁轮穿过线圈，并连接指针。塑料框架通过胶水与金属螺丝固定与塑料轮轴上。金属螺丝连接于大反射器(金属体)。线圈一端焊接于正极螺钉(正极终端杆)，另一端焊接于负极螺钉(辐射检测器负极终端)。将检测器天线置于电磁辐射场附近，将接受到辐射电场。检测电路探测到电场，并将交流电转换为直流电。检测电路产生电流，应用于线圈。磁铁轮根据安培法则移动，幅度由式8计算。磁铁轮的移动通过刻度盘指针读出。 图5为辐射强度mW/cm2 与旋转角度(超高频时根据式9计算)的对应关系。辐射最大值为0.65 mW/cm2。图6为辐射强度与1900MHz时旋转角度的关系。两种情况下，辐射从后部成直角照射检测器，此时电场向量与检测器电路(被垂直极化)轴向平行。电场向量与检测器电路轴向垂直时，线圈内电流极小/可以忽略，因此，指针没有不会偏转。着重号表示已测量的辐射值。最大辐射值为1.1 mW/cm2。 图7为800-920MHz频率范围内的辐射测量值。其间频率响应(曲线)平坦。在低频(<820MHz)与高频(>900MHz的超高频)范围内，辐射能量均由0.65减弱至0.35。原因为天线带宽极窄所致。无法在800-1990MHz范围内增加天线带宽，所以在820-900MHz与1850-1955MHz两个单独的频率宽带内匹配了天线。图8为检测器选取的放射能量的频率响应。图表中已测量的辐射值由着重号标出。在1850-1955MHz频率范围内辐射能量为常量。两个频率带宽内回授损失均小于-10 dB。通过分别调整匹配电路，两个频率带宽得以匹配。天线为窄带，所以两个频率带宽开发了两个单元。 在校准辐射检测器的替代方法中使用了Narda Microwave公司的辐射监视器。这款辐射检测器为一个可靠的、成本低廉的测量手机/ PCS电话辐射的产品。不需电池驱动，利用接受到的电磁场能量即可完成测量。操作简单，打开手机/ PCS电话，将辐射检测器置于待测辐射源附近，移动检测器找到最大偏转量即可。使用时需将检测器后部朝向辐射源，结果将以mW/cm2为单位来显示。 作者：Dr. A. Kumar | 
